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1，求助变场强磁性问题

libao0622 非常感谢你的回复，只是积分我已全部发完，非常抱歉。你的实习生主页我有留言，希望可以交个朋友
(col(c)*Mr/m(样品质量）/H(外加场强)+Mr*0.1*1E-6)*col(b)col(c)就是你测得磁化强度，col(b)就是温度那栏，在origin里头处理。NB 是玻尔磁子的单位符号。

求助变场强磁性问题

2，物理学中玻尔磁子在国际单位制和高斯单位制的形式

玻尔磁子或称玻尔磁元，以物理学家尼尔斯·玻尔为名，是根据量子力学理论所得，与电子相关的磁矩基本单位，是一项常数。其用在电子轨域角动量及自旋角动量相关磁性的表示。 电磁学常用的单位有两种，一种是国际标准公制，另一种则是高斯制。因此，玻尔磁子的定义也有两种不同的定义。 在国际标准公制下，其定义为： <math>\mu_B=\frac而在高斯制下，其定义为： <math>\mu_B=\frac其中e为电子电荷，<math>\hbar</math>为约化普朗克常数，me为电子质量，而c则为光速。 在国际标准公制下，玻尔磁子的值为： μB = 9.274 009 49(80) × 10-24 J·T-1 在高斯制下，玻尔磁子的值为： μB = 9.274 009 49(80) × 10-21 erg·G-1

物理学中玻尔磁子在国际单位制和高斯单位制的形式

3，spin hbar指的是什么物理量

hbar是自旋角动量的最小单元（注意不是单位，就像带电物体带电量的e），而波尔磁子是说的自旋磁矩。两个概念。hbar是个常数，不是单位。
1个电子自旋是0.5hbar,自旋磁矩为1个玻尔磁子.如果是1.732玻尔磁子的话, 应该为除以2, 即0.866hbar吧.不知错了没有.
请问在输出文件中hbar是作为单位，还是常数？1.732*玻尔磁子用hbar表示的数值应为多少？我找了杨福家的关于电子自旋磁矩的章节没有查到需要的。
hbar等于h/6.28=6.62*10(-34)/6.28 注括号内是表示10的-34次方点电子的自选磁矩都等于1.732*玻尔磁子。它对所有的电子都使用，也就是说所有单电子的自旋磁矩都一样，是电子的内禀性质。你可以看一下杨福家的《原子物理》的第20节。有什么不懂的再问吧。

spin hbar指的是什么物理量

4，单位制的原子单位

原子单位制（au）是一套广泛应用于原子物理学、电磁学与量子电动力学中的单位制，在研究电子的相关性质时，应用得尤为广泛。有两套不同的原子单位制：哈特里单位制与里德伯单位制。两者的主要区别在于质量单位与电荷单位的选取。下面主要介绍哈特里单位制，在这种单位制中，根据定义，以下的六个物理学常量的数值均为1。电子的两个性质：静质量与电荷；氢原子的两个性质：玻尔半径与基态电势能的绝对值；两个物理常数：约化普朗克常数与库仑定律中的常数。要注意，天文单位的缩写也是“au”，不要混淆。 普朗克单位制与原子单位制都是从物理世界的基本属性出发而产生的，都不具有“人类中心”的特点。上面的两个表格很好地展示了国际单位制、普朗克单位制与原子单位制在数量级上的差异。总的来说，当原子单位在SI单位制下显得很“大”时，相应的普朗克单位会显得很“小”，反之亦然。应该记住的是，原子单位是针对当今宇宙的原子尺度的计算而设计的，而普朗克单位制则适合处理量子引力与研究早期宇宙的物理宇宙学的问题。原子单位制与普朗克单位制都将约化普朗克常数与真空电容率归一化了。除此之外，普朗克单位制还对与广义相对论和宇宙学密切相关的两个常数进行了归一化：万有引力常数G与真空光速c。用α表示精细结构常数，则在原子单位制下，c的值为α ≈ 137.036。相比之下，原子单位制则将电子的质量与电荷归一化，同样被归一化的还有氢原子的玻尔半径a0。这时，里德伯常量R∞的值就会变为4π/α = 4πc。在原子单位制下，玻尔磁子μB=1/2，而在普朗克单位制下相应的值为e/2me。最后，原子单位制将原子能量单位归一化，而普朗克单位制则选择将联系能量与温度的波兹曼常数k归一化。

5，光的传播速度是每秒多少千米

光（电磁波）在真空中的传播速度．目前公认值为C=299 792 458 米/秒（精确值），一般四舍五入为3x10（8）米/秒，是最重要的物理常数之一．光能通过的物质叫做（光）介质，光在介质中传播的速度小于在真空中传播的速度，在水中的速度：2.25×10^8m/s光在玻璃中的速度：2.0×10^8m/s 光在冰中的速度：2.30×10^8m/s 光在空气中的速度：3.0×108m/s 光在酒精中的速度：2.2×108m/s．
基本物理常数： 真空中的光速：c=2.99792458*10^8m/s 真空磁导率：μ=12.566370614*10^(-7)N/A^2[或H/m](即4π*10^(-7)) 真空电容率：ε=1/(μc^2)=8.854187817*10^(-12)A*s/(V*m)[或F/m] 普朗克常数：h=6.6260755*10^(-34)J*s=4.1356692*10^(-15)eV*s 约化普朗克常数：h/(2π)=1.05457266*10^(-34)J*s=6.5821220*10^(-16)eV*s 元电荷：e=1.60217733*10^(-19)C 精细结构常数：α=e^2/(2εhc)=1/137.0359895=7.29735308*10^(-3) 复合常数：hc=1239.84244eV*nm hc/(2π)=197.327053eV*nm e^2/(4πε)=1.43996518eV*nm 里德伯常数：R=m[e]cα^2/(2h)=1.0973731534*10^7/m 阿伏伽德罗常数：N[A]=6.0221367*10^(23)/mol 摩尔气体常数：R=8.314510J/(mol*K) 法拉第常数：F=96485.309C/mol 玻耳兹曼常数：k=R/N[A]=1.380658*10^(-23)J/K=8.617385*10^(-5)eV/K 理想气体摩尔体积：V[m]=22.41410*10^(-3)m^3/mol 电子质量：m[e]=9.1093897*10^(-31)Kg=0.51099906MeV/c^2 质子质量：m[p]=1.6726231*10^(-27)Kg=938.27231MeV/c^2 中子质量：m[n]=1.6749286*10^(-27)Kg=939.56563MeV/c^2 氚核质量：m[d]=3.3435860*10^(-27)Kg=1875.61339MeV/c^2 电子荷质比：-e/m[e]=-1.75881962*10^(11)C/Kg 玻尔半径：a[0]=εh^2/(πm[e]e^2)=0.529177249*10^(-10)m 电子经典半径：r[e]=e^2/(4πεm[e]c^2)=2.81794092*10^(-15)m 电子康普顿波长：λ[e]=h/(2πm[e]c)=3.86159323*10^(-13)m 玻尔磁子：μ[B]=he/(4πm[e])=9.2740154*10^(-24)J/T=5.78838263*10^(-5)eV/T 电子磁矩：μ[e]=9.2847701*10^(-24)J/T=1.001159652193μ[B]=g[s]μ[B]/2 核磁子：μ[N]=he/(4πm[p])=5.0507866*10^(-27)J/T=3.15245166*10^(-8)eV/T 质子磁矩：μ[p]=1.41060761*10^(-26)J/T=2.792847386μ[N] 中子磁矩：μ[n]=-0.96623707*10^(-26)J/T=-1.91304275μ[N] 原子质量单位：1u=m[C12]/12=1.6605402*10^(-27)Kg=931.49432MeV/c^2 能量转换因子：1eV=1.60217733*10^(-19)J=1.78266270*10^(-36)Kg*c^2=1.07354385*10^(-9)u*c^2
约三十万千米每秒

6，什么叫交流磁化率

磁化率的概念　　在国际单位制（si）中，磁化率cm是一个无量纲的纯数。　　某一物质的磁化率可以用体积磁化率κ 或者质量磁化率χ来表示。体积磁化率无量纲参数。在cgs单位系统下的磁化率值是si下的4π倍，即χ（cgs）=4πχ（si）。体积磁化率除以密度即为质量磁化率，亦即χ＝κ／ρ，其单位为m^3/kg．　　磁化率的特性　　物质在外磁场中，会被并感生一附加磁场，其磁场强度h′与外磁场强度h之和称为该物质的磁感应强度b，即　　b = h + h′ (1)　　h′与h方向相同的叫顺磁性物质，相反的叫反磁性物质。还有一类物质如铁、钴、镍及其合金，h′比h大得多（h′/h）高达10，而且附加磁场在外磁场消失后并不立即消失，这类物质称为铁磁性物质。　　物质的磁化可用磁化强度i来描述，h′=4πi。对于非铁磁性物质，i与外磁场强度h成正比　　i = kh (2)　　式中，k为物质的单位体积磁化率(简称磁化率)，是物质的一种宏观磁性质。在化学中常用单位质量磁化率χm或摩尔磁化率χm表示物质的磁性质，它的定义是　　χm = k/ρ (3)　　χm = mk/ρ (4)　　式中，ρ和m分别是物质的和。由于k是的量，所以χm和χm的单位分别是cm?g和cm?mol-1。　　si单位是特［斯拉］(t)，而过去习惯使用的单位是高斯(g)，1t=104g。　　分子磁矩与磁化率　　物质的磁性与组成它的原子、离子或分子的微观结构有关，在物质中，由于电子自旋已配对，故无永久磁矩。但是内部电子的轨道运动，在外磁场作用下产生的拉摩进动，会感生出一个与外磁场方向相反的诱导磁矩，所以表示出反磁性。其χm就等于反磁化率χ反，且χm&lt;0。在顺磁性物质中，存在自旋未配对电子，所以具有永久磁矩。在外磁场中，永久磁矩顺着外磁场方向排列，产生顺。的摩尔磁化率χm是摩尔顺磁化率与摩尔反磁化率之和，即　　χm =χ顺 + χ反 (5)　　通常χ顺比χ反大约1～3个数量级，所以这类物质总表现出，其χm&gt;0。顺磁化率与分子永久磁矩的关系服从居里定律　　(6)　　式中，na为avogadro常数;k为boltzmann常数(1.38×10erg?k);t为;μm为分子永久磁矩(erg?g)。由此可得　　(7)　　由于χ反不随温度变化(或变化极小)，所以只要测定不同温度下的χm对1/t作图，截矩即为χ反，由斜率可求μm。由于比χ顺小得多，所以在不很精确的测量中可忽略χ反作近似处理　　(8)　　顺磁性物质的μm与未成对电子数n的关系为　　(9)　　式中，是玻尔磁子，其物理意义是:单个自由电子自旋所产生的磁矩。　　μb=9.273×10erg?g=9.273×10j?g=9.273×j?t
磁化率的概念　　在国际单位制（SI）中，磁化率cm是一个无量纲的纯数。　　某一物质的磁化率可以用体积磁化率κ 或者质量磁化率χ来表示。体积磁化率无量纲参数。在CGS单位系统下的磁化率值是SI下的4π倍，即χ（CGS）=4πχ（SI）。体积磁化率除以密度即为质量磁化率，亦即χ＝κ／ρ，其单位为m^3/kg．　　磁化率的特性　　物质在外磁场中，会被并感生一附加磁场，其磁场强度H′与外磁场强度H之和称为该物质的磁感应强度B，即　　B = H + H′ (1)　　H′与H方向相同的叫顺磁性物质，相反的叫反磁性物质。还有一类物质如铁、钴、镍及其合金，H′比H大得多（H′/H）高达10，而且附加磁场在外磁场消失后并不立即消失，这类物质称为铁磁性物质。　　物质的磁化可用磁化强度I来描述，H′=4πI。对于非铁磁性物质，I与外磁场强度H成正比　　I = KH (2)　　式中，K为物质的单位体积磁化率(简称磁化率)，是物质的一种宏观磁性质。在化学中常用单位质量磁化率χm或摩尔磁化率χM表示物质的磁性质，它的定义是　　χm = K/ρ (3)　　χM = MK/ρ (4)　　式中，ρ和M分别是物质的和。由于K是的量，所以χm和χM的单位分别是cm?g和cm?mol-1。　　SI单位是特［斯拉］(T)，而过去习惯使用的单位是高斯(G)，1T=104G。　　分子磁矩与磁化率　　物质的磁性与组成它的原子、离子或分子的微观结构有关，在物质中，由于电子自旋已配对，故无永久磁矩。但是内部电子的轨道运动，在外磁场作用下产生的拉摩进动，会感生出一个与外磁场方向相反的诱导磁矩，所以表示出反磁性。其χM就等于反磁化率χ反，且χM<0。在顺磁性物质中，存在自旋未配对电子，所以具有永久磁矩。在外磁场中，永久磁矩顺着外磁场方向排列，产生顺。的摩尔磁化率χM是摩尔顺磁化率与摩尔反磁化率之和，即　　χM =χ顺 + χ反 (5)　　通常χ顺比χ反大约1～3个数量级，所以这类物质总表现出，其χM>0。顺磁化率与分子永久磁矩的关系服从居里定律　　(6)　　式中，NA为Avogadro常数;K为Boltzmann常数(1.38×10erg?K);T为;μm为分子永久磁矩(erg?G)。由此可得　　(7)　　由于χ反不随温度变化(或变化极小)，所以只要测定不同温度下的χM对1/T作图，截矩即为χ反，由斜率可求μm。由于比χ顺小得多，所以在不很精确的测量中可忽略χ反作近似处理　　(8)　　顺磁性物质的μm与未成对电子数n的关系为　　(9)　　式中，是玻尔磁子，其物理意义是:单个自由电子自旋所产生的磁矩。　　μB=9.273×10erg?G=9.273×10J?G=9.273×J?T

7，超弦定理具体内容是什么

20世纪的物理学有两次大的革命：一次是狭义相对论和广义相对论，它几乎是爱因斯坦一人完成的；另一次是量子理论的建立。经过人们的努力，量子理论与狭义相对论成功地结合成量子场论，这是迄今为止最为成功的理论。粒子物理的标准模型理论预言电子的磁矩是1.001159652193个玻尔磁子，实验给出的数值是1.001159652188，两者在误差是完全一致的，精确度达13位有效数值。广义相对论也有长足的发展，在小至太阳系，大至整个宇宙范围里，实验观测与理论很好地符合。但在极端条件下，引出了时空奇异，显示了理论自身的不完善。就我们现在的认识水平，量子场论和广义相对论是相互不自洽的，因此量子场论和广义相对论应该在一个更大的理论框架里统一起来。现在这一更大的理论框架已初显端倪，它就是超弦理论。 超弦理论是物理学家追求统一理论的最自然的结果。爱因斯坦建立相对论之后自然地想到要统一当时公知的两种相互作用－－万有引力和电磁力。他花费了后半生近40年的主要精力去寻求和建立一个统一理论，但没有成功。现在回过头来看历史，爱因斯坦的失败并不奇怪。实际上自然界还存在另外两种相互作用力－－弱力和强力。现在已经知道，自然界中总共4种相互作用力除有引力之外的3种都可有量子理论来描述，电磁、弱和强相互作用力的形成是用假设相互交换“量子”来解释的。但是，引力的形成完全是另一回事，爱因斯坦的广义相对论是用物质影响空间的几何性质来解释引力的。在这一图像中，弥漫在空间中的物质使空间弯曲了，而弯曲的空间决定粒子的运动。人们也可以模仿解释电磁力的方法来解释引力，这时物质交换的“量子”称为引力子，但这一尝试却遇到了原则上的困难－－量子化后的广义相对论是不可重整的，因此，量子化和广义相对论是相互不自洽的。 超弦理论是人们抛弃了基本粒子是点粒子的假设而代之以基本粒子是一维弦的假设而建立起来的自洽的理论，自然界中的各种不同粒子都是一维弦的不同振动模式。与以往量子场论和规范理论不同的是，超弦理论要求引力存在，也要求规范原理和超对称。毫无疑问，将引力和其他由规范场引起的相互作用力自然地统一起来是超弦理论最吸引人的特点之一。因此，从1984年底开始，当人们认识到超弦理论可以给出一个包容标准模型的统一理论之后，一大批才华横溢的年轻人自然地投身到超弦理论的研究中去了。 经过人们的研究发现，在十维空间中，实际上有5种自洽的超弦理论，它们分别是两个IIA和IIB，一个规范为Apin(32)/Z2的杂化弦理论，一个规范群为E8×E8的杂化弦理论和一个规范为SO（32）的I型弦理论。对一个统一理论来说，5种可能性还是稍嫌多了一些。因此，过去一直有一些从更一般的理论导出这些超弦理论的尝试，但直到1995年人们才得到一个比较完美的关于这5种超弦理论统一的图像。 这一图像可以有用上图来表示。存在一个唯一的理论，姑且称其为M理论。M理论有一个很大的模空间（各种可能的真空构成的空间）。5种已知的超弦理论和十一维超引力都是M理论的某些极限区域或是模空间的边界点（图中的尖点）。有关超弦对偶性的研究告诉我们，没有模空间中的哪一区域是有别于其他区域而显得更为重要和基本的，每一区域都仅仅是能较好地描述M理论的一部分性质。但是，在将这些不同的描述自洽地柔合起来的过程中我闪也学到了对偶性和M理论的许多奇妙性质，尤其是各种D－膜相互转换的性质。 在此我们不得不提到超弦理论成功地解释了黑洞的熵和辐射，这是第一次从微观理论出发，利用统计物理和量子力学的基本原理，严格了导出了宏观物体黑洞的熵和辐射公式，毫无疑问地确立了超弦理论是一个关于引力和其他相互作用力的正确理论。 将5种超弦理论和十一维超引力统一到M理论无疑是成功的，但同是也向人们提出了更大的挑战。M理论在提出时并没有一个严格的数学表述，因此寻找M理论的数学表述和仔细研究M理论的性质就成了这一时期理论物理研究热点。 道格拉斯（Douglas，MR）等人仔细研究了D－膜的性质，发现了在极短距离下，D－膜间的相互作用可以完全由规范理论来描述，这些相互作用也包括引力相互作用。因此，极短距离下的引力相互作用实际上是规范理论的量子效应。基于这些结果，班克（Banks，T）等人提出了用零维D－膜（也称点D－膜）作为基本自由度的M理论的一种基本表述－－矩阵理论。 矩阵理论是M理论的非微扰的拉氏量表述，这一表述要求选取光锥坐标系和真空背景至少有6个渐近平坦的方向。利用这一表述已经证明了许多偶性猜测，得到了一类新的没有引力相互作用的具有洛仑兹不变的理论。如果我们将注意力放在能量为1/N量级的态（N为矩阵的行数或列数），在N趋于无穷大的极限下，可以导出一类通常的规范场理论。许多迹象表明，在大N极限下，理论将变得更简单，许多有限N下的自由度将不与物理的自由度耦合，因而可以完全忽略。所有这些结论都是在光锥坐标系和有限N下得到的，可以预期一个明显洛仑兹不变的表述将是研究上述问题极有力的工具。具体来说，人们期望在如下问题的研究上取得进展： （1）全同粒子的统计规范对称性应从一个更大的连续的规范对称性导出。 （2）时空的存在应与超对称理论中玻色子和费米子贡献相消相关联。 （3）当我们紧致化更多维数时，理论中将出现更多的自由度，如何从量子场论的观点理解这一奇怪的性质？ （4）有效引力理论的短距离（紫外）发散实际上是某些略去的自由度的红外发散，这些自由度对应于延伸在两粒子间的一维D－膜，从场论的观点来看，这此自由度的性质是非常奇怪的。 （5）将M理论与宇宙学联系起来。 显然，没有太多的理由认为矩阵理论是M理论的一个完美的表述。值得注意的是矩阵理论的确给出了许多有意义的结果，因此也必定有其物理上合理的成分，这很像本世纪初量子力学完全建立前的时期（那时，普良克提出能量量子导出黑体辐射公式，玻尔提出轨道量子化给出氢原子光谱），一些有关一个全新理论的迹象和物理内涵已经被人们发现了。但是，我们离真正建立一个完美自洽M理论还相距甚远，因此有必要从超弦理论出发更多更深地发掘其内涵。在这方面，超弦理论的研究又有了新的突破。 1997年底，马尔达塞纳（Maldacena）基于D－膜的近视界几何的研究发现，紧化在AdS5×S5上的IIB型超弦理论与大N SU（N）超对称规范理论是对偶的，有望解决强耦合规范场论方面一些基本问题如夸克禁闭和手征对称破缺。早在70年代，特胡夫特（′t Hooft）就提出：在大N情况下，规范场论中的平面费曼图将给出主要贡献，从这一结论出发，波利考夫（Polyakov）早就猜测大N规范场论可以用（非临界）弦理论来描述，现在马尔塞纳的发现将理论和规范理论更加具体化了。1968年维内齐诺（Veneziano）为了解决相互作用而提出了弦理论，发现弦理论是一个可以用来统一四种相互作用力的统一理论，对偶性的研究引出了M理论，现在马尔达塞纳的研究又将M理论和超弦理论与规范理论（可以用来描叙强相互作用）联系起来，从某种意义上来说，我们又回到了强相互作用的这一点，显然我们对强相互作用的认识有了极大的提高，但是我们仍没有完全解决强相互作用的问题，也没有解决四种相互作用力的统一问题，因此对M理论、超弦理论和规范理论的研究仍是一个长期和非常困难的问题。（朱传界）
没听说过这玩意。
只有超弦理论没有超弦定理~楼主弄错了~
没有吧而且超弦理论有5种不同版本的

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